1、中央条纹最亮，同时也最宽，约为其他明条纹宽度的两倍。中央条纹两侧，光强度迅速减小，直至第一暗条纹；随后光强又逐渐增大成为第一明条纹，依此类推。分析图中光强条纹与光强图线的对应关系，可见光强条纹的明暗、宽窄都对应着光强图线的高低及宽窄。光的衍射仅与缝的宽度有关。
2、单缝衍射光强的分布是一个复杂的现象，其相关内容如下：在单缝衍射实验中，我们通常将光源、单缝和屏幕布置在同一直线上。当一束平行光从光源发出后，经过单缝后发生衍射，衍射后的光波在屏幕上形成明暗相间的条纹。单缝衍射光强的分布规律可以用菲涅尔公式进行计算。
3、单缝衍射光强分布的测量依照光源、衍射孔（或缝）、屏三者的相互位置，可以把衍射分成两种，菲涅耳衍射和夫琅禾费衍射。
4、单缝光强分布公式 在单缝衍射实验中，光线通过狭缝后会呈扇形分布，衍射角度会随着光线的散射而变化。光强的大小与衍射角度有关，其计算公式如下：其中，I为光强，I0为中央光强，为光波波长，a为狭缝宽度，为散射角度。
5、单缝衍射条纹的特点如下：条纹间距：缝宽越小，条纹间距越大；反之，缝宽越大，条纹间距越小。光强分布：中央位置亮度最强，两侧则依次变暗，且亮度的变化呈现渐缓变化规律。条纹数量：总的条纹数量与光源的波长和缝宽有关，并遵循着一定的曲率限制，一般可以通过米氏公式进行计算。
6、半波带是用来简便计算夫琅禾费衍射光强分布的方法。在单缝衍射中，将入射光分成若干个波带，相邻波带要求光程差为半个波长。这也是半波带名称的由来。
衍射图没有变化。因为出射光是平行光，移动单缝位置不改变出射光线的衍射角，而平行光经过透镜总是汇聚在透镜焦平面上，在屏上位置仅仅与焦距和衍射角有关。光的衍射现象是光的波动性的重要表现。
【答案】：由暗纹公式：asinφ=±2k·λ/2=±kλ（或明纹公式也可）知，a变小，sinφ将变大，即条纹的衍射角增大，整个衍射图样将展宽，条纹间距增大。$同理，波长增大，第k级条纹对应的衍射角增大，即条纹间距增大。$单缝上下移动，衍射图样不变。
在单缝夫琅禾费衍射实验中，如果将单缝微上移，衍射图样实际上并不会发生变化。这是因为实验的核心条件是出射光必须为平行光。即使单缝位置改变，平行光的入射角（衍射角）仍保持不变。平行光经过透镜后，会在透镜焦平面上汇聚，图样在屏幕上的位置仅由焦距和衍射角决定，与单缝的精确位置无关。
因为衍射角θ不同，导致波带面积不一样。当θ变大时，半波带数增加，形成明纹时，（相邻半波带干涉相消的波带数增加，导致分走的光强增多）最后单缝射到白屏上的光的光强就变弱了，因此衍射图样呈现两边窄的现象；两个次极大间的宽度约为中央主极大宽度的一半。
但亮度越来越暗。单缝上下平移时，衍射角为0的衍射光（平行于透镜主光轴）仍然会聚于透镜焦点上，形成中央明纹。这是因为，平行于主轴的光线通过透镜后过焦点与入射光线的高度（离光轴的距离）无关。衍射角为0的平行光束经过透镜后在焦平面的角位置也不变，仍为0，所以衍射条纹的整体不发生任何变化。
单缝衍射的基本公式 单缝衍射条纹间距公式d*sin（θ）=m*λ是描述单缝衍射的基本公式。其中，d表示单缝的宽度，θ表示入射光线与屏幕的夹角，m为条纹的序数，λ表示入射光的波长。
单缝衍射条纹间距公式是：x=asin（b）/c。其中，a为波长，b为第n个条纹与光源轴向的夹角，c是单缝的缝宽。单缝衍射是光在传播过程中遇到障碍物，光波会绕过障碍物继续传播的一种现象。如果波长与缝、孔或障碍物尺寸相当或者更大时，衍射现象最明显。
单缝衍射公式：dsinФ=λ。单缝衍射是光在传播过程中遇到障碍物，光波会绕过障碍物继续传播的一种现象。如果波长与缝、孔或障碍物尺寸相当或者更大时，衍射现象最明显。光是一个物理学名词，其本质是一种处于特定频段的光子流。光源发出光，是因为光源中电子获得额外能量。
单缝衍射公式：dsinФ=λ。单缝衍射是光在传播过程中遇到障碍物，光波会绕过障碍物继续传播的一种现象。如果波长与缝、孔或障碍物尺寸相当或者更大时，衍射现象最明显。波可以绕过障碍物继续传播，这种现象叫做波的衍射。即在障碍物的边缘，一些波偏离直线传播而进入障碍物后面的“阴影区”的现象。
夫琅禾费单缝衍射公式是asinθ=（2k+1）λ/2，在光学上，夫琅禾费衍射（以约瑟夫·冯·夫琅和费命名），又称远场衍射，是波动衍射的一种。夫琅禾费衍射在场波通过圆孔或狭缝时发生，导致观测到的成像大小有所改变，成因是观测点的远场位置，及通过圆孔向外的衍射波有渐趋平面波的性质。
单缝衍射条纹间距公式是：x=a.sin（b）/c。其中，a为波长，b为第n个条纹与光源轴向的夹角，c是单缝的缝宽。单缝衍射是光在传播过程中遇到障碍物，光波会绕过障碍物继续传播的一种现象。如果波长与缝、孔或障碍物尺寸相当或者更大时，衍射现象最明显。
深入研究发现，决定衍射光强度的关键因素包括：光源分离——主瓣的直射光与副瓣的次生光源不同，说明光的衍射并非单个光源的简单绕射；干涉现象的出现——副瓣的干涉特性表明至少有两个相干光源存在，而这正是单缝边缘作为次级光源的证据（光强度变化的决定因素）。
缝隙的宽度：缝隙宽度对单缝衍射光强分布的影响也非常显著。当缝隙宽度较窄时，光波更容易发生衍射，衍射角也会更大，因此光强分布更加分散。相反，当缝隙宽度较宽时，光波的衍射现象会减弱，光强分布更加集中在中心位置。观察位置：观察位置是指光波传播到屏幕上的距离。
主极大。具有相同θ角的屏上部位具有相同的光强，因而屏上的衍射图样是一些相互平行的条纹，他们都平行于狭缝。次级大。除了中央主极大外，屏上光强分布还有次级大存在。暗纹位置。暗纹位置满足关系asinθ =±kλ（k=1，2，...）明纹的角宽度。
单缝衍射实验原理 在单缝衍射实验中，光线通过一个非常细小的狭缝后，会发生弯曲、扩散的现象，形成新的光源，这个现象就是衍射效应。狭缝宽度和光波波长的大小对衍射角度和光强分布有很大影响。光线的传播与弯曲程度、绕射角度的大小有关。
单缝衍射中满足衍射反比律，即缝宽和条纹宽度成反比，缝越宽，条纹间距越小，光栅衍射中，光栅常数越小，得到的条纹就越细越亮，测量精度随之增大。夫琅禾费衍射现象是平行光通过衍射物体如小圆孔或者狭缝后产生的衍射现象，也被称为远场衍射，观测距离或者像面距离远远大于被衍射物体的尺寸。
单缝衍射光强分布的测量依照光源、衍射孔（或缝）、屏三者的相互位置，可以把衍射分成两种，菲涅耳衍射和夫琅禾费衍射。
主要是各光学元件的几何关系没有调好，实验时应调节单缝的平面与光束垂直，调节单缝的平面与光强采光窗水平方向垂直，可以调节水平调节手轮或者调节光强仪上下左右方向。
转动副尺手轮，将光电探头调至35mm处，调节探头方向，使之与轨道平行。取下狭缝调节架，微调激光管，使光斑射在探头底部缝中央。将狭缝调节架置于光源与探头之间，调节狭缝水平方向位置，知道出现清晰、明暗相间、界限分明的衍射条纹后，逆时针转动副尺手轮，将光电探头调至55mm处。
在测量光强分布数据时，需要注意以下几点：探测器要放置在离单缝较远的位置，避免对衍射过程的影响。需要对实验环境进行光线补偿和干扰消除，以保证结果的准确性。在收集数据后，需要进行数据处理和分析，才能得出结论并验证理论模型的正确性。
在单缝衍射实验中，我们通常将光源、单缝和屏幕布置在同一直线上。当一束平行光从光源发出后，经过单缝后发生衍射，衍射后的光波在屏幕上形成明暗相间的条纹。单缝衍射光强的分布规律可以用菲涅尔公式进行计算。
